量子光学
量子光学过去二十年的关键变化不能写成成果年表。本次重建保留二十个现代题目，把每条重新落实到原始提出、可核查争议、2024—2026 更新、六段证据正文与八字段碰撞行；随后新增二十条 1950—2006 经典思想，逐条说明现代判断改写了哪一条旧前提。两层共用对象、分母、量纲、失效与异名接口，但现代层负责最近的转向，经典层负责这条路最初如何成立。
第一幕不以“先发生”为唯一理由，而以证据对象第一次被稳定建立为入选条件。八条分别追踪装置、测量、计算和分类如何把原来不可比较的东西变成可反驳命题，同时把后来会暴露的分母、系统项与边界一并埋在原始证据里。
甲、光频梳：把光的频率变成可以数的东西Generation of ultrastable microwaves via optical frequency division.
甲、光频梳：把光的频率变成可以数的东西的历史起点不是后来加上的标签，而是Fortier TM在2011年前后把一个模糊判断写成可检查对象；本世纪初成熟的飞秒光梳，用一把等间距的「频率梳齿」把光学频率与可直接计数的微波频率精确联系起来，相关工作在 2005 年获诺贝尔物理学奖；频率梳齿满足关联可以数的东西还需保留本条边界。
在此之前，测量光频要靠一长串逐级倍频的链条，只有少数国家实验室做得起；甲、光频梳：把光的频率变成可以数的东西的可反驳命题可压缩成一句：在Fortier TM限定的对象与时窗中，频率梳齿满足关联可以数的东西必须由核心机制单独保住排序；把损耗、探测效率与相干时间逐项固定后，Fortier TM之外的第二条独立路径应保住方向。
频率梳齿满足 fn=nfrep+f0，两个射频量决定全部光学频率；本世纪初成熟的飞秒光梳，用一把等间距的「频率梳齿」把光学频率与可直接计数的微波频率精确联系起来，相关工作在 2005 年获诺贝尔物理学奖，此处限于“光频梳：把光的频率变成可以数的东西”的读数边界；自参考要求跨倍频程相干与f—2f测量；Fortier TM为甲、光频梳：把光的频率变成可以数的东西记录的这些数值必须与保真度、计数率或信噪比的单位、有效分母和不确定度同时报告（Fortier TM 2011，Main D 2025）。
光频梳把脉冲激光的频谱写成等间隔齿，两个射频参数就能把数百THz光频连到微波钟；甲、光频梳：把光的频率变成可以数的东西的争议由1999年Udem T的另一条材料承担；Fortier TM据此做的复核未必否定甲、光频梳：把光的频率变成可以数的东西本身，却要求围绕频率梳齿满足关联可以数的东西分开登记共用系统项、选择差异与反号边界。
自参考要求跨倍频程相干与f—2f测量，此处限于“光频梳：把光的频率变成可以数的东西”的更新边界；到2025年，Main D把频率梳齿满足关联可以数的东西纳入更新核验；2025年的更新价值不是续年份，而是借频率梳齿满足关联可以数的东西检查Fortier TM提出的甲、光频梳：把光的频率变成可以数的东西在频率梳齿满足关联可以数的东西对应的新规模、异仪器与工作态里能否压低总误差；频率梳齿满足关联可以数的东西还需保留本条边界，此处限于“光频梳：把光的频率变成可以数的东西”的更新边界。
一旦漏锁，漂亮谱线不再代表可追溯频率；Fortier TM关于甲、光频梳：把光的频率变成可以数的东西的证据与第311号《原子分子与光物理》第 4 条「丁、极性分子的相干制备」形成对撞；围绕频率梳齿满足关联可以数的东西不比名词近似，只换算分母与时窗，再核停止规则；甲、光频梳：把光的频率变成可以数的东西另由Fortier TM核对版本历史。
乙、单量子体系的操控被做成常规Exploring the Quantum: Atoms, Cavities, and Photons.
回到Haroche S在2006年前后的原始材料，乙、单量子体系的操控被做成常规首先改变的是问题的写法；在腔中捕获并逐次测量单个光子、在阱中冷却并操控单个离子，这两条路线在本世纪头十年成熟，并在 2012 年共同获得诺贝尔物理学奖；在单光子源、探测效率与相位锁定的整条光路里，单量子体系的操控被做成常规原先把一组工作条件当成透明背景。
它们确立的能力是同一件事：在不破坏量子态的前提下反复测量它；乙、单量子体系的操控被做成常规的可反驳命题可压缩成一句：在Haroche S限定的对象与时窗中，强耦合以与两关联控被做成常规必须由核心机制单独保住排序；把损耗、探测效率与相干时间逐项固定后，Haroche S之外的第二条独立路径应保住方向；乙、单量子体系的操控被做成常规另由Haroche S核对量纲换算。
强耦合以 g／κ 与 g／γ 两个无量纲比是否大于 1 判定；在腔中捕获并逐次测量单个光子、在阱中冷却并操控单个离子，这两条路线在本世纪头十年成熟，并在 2012 年共同获得诺贝尔物理学奖，此处限于“单量子体系的操控被做成常规”的读数边界；Haroche S为乙、单量子体系的操控被做成常规记录的这些数值必须与保真度、计数率或信噪比的单位、有效分母和不确定度同时报告（Haroche S 2006，Liu M 2025）。
离子、原子、量子点与超导回路逐步实现单量子制备、门操作和逐次读出，但保真度来自误差分解；乙、单量子体系的操控被做成常规的争议由2020年Zhong HS的另一条材料承担；Haroche S据此做的复核未必否定乙、单量子体系的操控被做成常规本身，却要求围绕强耦合以与两关联控被做成常规分开登记共用系统项、选择差异与反号边界。
态制备、门和测量三项误差不能用一个平均保真度遮住，更不能跨平台直接排名；到2025年，Liu M把强耦合以与两关联控被做成常规纳入更新核验；2025年的更新价值不是续年份，而是借强耦合以与两关联控被做成常规检查Haroche S提出的乙、单量子体系的操控被做成常规在强耦合以与两关联控被做成常规对应的新规模、异仪器与工作态里能否压低总误差。
乙、单量子体系的操控被做成常规只有在Haroche S的对象、单位和失败条件同时对齐时才可跨域迁移；Haroche S关于乙、单量子体系的操控被做成常规的证据与第311号《原子分子与光物理》第 11 条「三、单分子光镊阵列」形成对撞；围绕强耦合以与两关联控被做成常规不比名词近似，只换算分母与时窗，再核停止规则；乙、单量子体系的操控被做成常规另由Haroche S核对版本历史。
丙、贝尔实验逐个堵漏洞的前奏Loophole-free Bell inequality violation using electron spins separated by 1.3 kilometres.
2015年前后出现的丙、贝尔实验逐个堵漏洞的前奏，价值在于让旧解释第一次承担明确的观察后果；探测效率漏洞在本世纪初的离子实验中先被堵上，定域性漏洞在更早的光子实验中被堵上，但两者始终无法同时；在单光子源、探测效率与相位锁定的整条光路里，贝尔实验逐个堵漏洞的前奏原先把一组工作条件当成透明背景。
此后十年的工作是把高效率单光子探测器与远距离快速随机选择结合起来；丙、贝尔实验逐个堵漏洞的前奏的可反驳命题可压缩成一句：在Hensen B限定的对象与时窗中，检验的局域实关联堵漏洞的前奏必须由核心机制单独保住排序；把损耗、探测效率与相干时间逐项固定后，Hensen B之外的第二条独立路径应保住方向；丙、贝尔实验逐个堵漏洞的前奏另由Hensen B核对退出条件。
CHSH 检验的局域实在上限为 S=2，实验值必须连同关闭漏洞的样本窗报告；2015 年那几次收官不是灵感，是十年器件积累的兑现——超导纳米线探测器的效率从几成推到接近满值，恰好是这条线的关键；2015年三组实验分别提高探测效率、随机选择速率与空间隔离，关闭探测和定域漏洞（Hensen B 2015，Liu M 2025）检验的局域实关联堵漏洞的前奏还需保留本条边界。
2015年三组实验分别提高探测效率、随机选择速率与空间隔离，关闭探测和定域漏洞；丙、贝尔实验逐个堵漏洞的前奏的争议由2023年Storz S的另一条材料承担；Hensen B据此做的复核未必否定丙、贝尔实验逐个堵漏洞的前奏本身，却要求围绕检验的局域实关联堵漏洞的前奏分开登记共用系统项、选择差异与反号边界；检验的局域实关联堵漏洞的前奏还需保留本条边界。
无漏洞Bell检验拒绝局域隐变量，并不等于允许超光速通信；到2025年，Liu M把检验的局域实关联堵漏洞的前奏纳入更新核验；2025年的更新价值不是续年份，而是借检验的局域实关联堵漏洞的前奏检查Hensen B提出的丙、贝尔实验逐个堵漏洞的前奏在检验的局域实关联堵漏洞的前奏对应的新规模、异仪器与工作态里能否压低总误差。
随机性与独立性假设仍需硬件审计；Hensen B关于丙、贝尔实验逐个堵漏洞的前奏的证据与第311号《原子分子与光物理》第 18 条「十、反物质自由落体」形成对撞；围绕检验的局域实关联堵漏洞的前奏不比名词近似，只换算分母与时窗，再核停止规则；丙、贝尔实验逐个堵漏洞的前奏另由Hensen B核对版本历史；丙、贝尔实验逐个堵漏洞的前奏另由Hensen B核对对象边界。
丁、压缩光第一次进入引力波台Observation of squeezed light with 10-dB quantum-noise reduction.
如果只按年代记，丁、压缩光第一次进入引力波台容易被写成一次成果，而按Vahlbruch H的证据链读，它实际重划了对象边界；2010 年前后，压缩真空态被注入一台引力波探测器并实测到噪声低于散粒极限；注入压缩度不是探测器全频段灵敏度增益；在单光子源、探测效率与相位锁定的整条光路里，压缩光第一次进入引力波台原先把一组工作条件当成透明背景。
这是量子资源第一次不是在演示中、而是在一台以别的目的运行的大科学装置里发挥作用；丁、压缩光第一次进入引力波台的可反驳命题可压缩成一句：在Vahlbruch H限定的对象与时窗中，压缩以噪声功关联进入引力波台必须由核心机制单独保住排序；把损耗、探测效率与相干时间逐项固定后，Vahlbruch H之外的第二条独立路径应保住方向。
压缩以噪声功率相对散粒噪声的 dB 数登记，0 dB 是基线；2010 年前后，压缩真空态被注入一台引力波探测器并实测到噪声低于散粒极限，此处限于“压缩光第一次进入引力波台”的读数边界；Vahlbruch H为丁、压缩光第一次进入引力波台记录的这些数值必须与保真度、计数率或信噪比的单位、有效分母和不确定度同时报告；单独抄走Vahlbruch H在丁、压缩光第一次进入引力波台中的中心值，会把测量精度误当成理论确定性（Vahlbruch H 2008，Liu M 2025）。
从「原理演示」到「常规配置」用了大约十年，这个时间尺度在本栏目里反复出现；丁、压缩光第一次进入引力波台的争议由2017年Schnabel R的另一条材料承担；Vahlbruch H据此做的复核未必否定丁、压缩光第一次进入引力波台本身，却要求围绕压缩以噪声功关联进入引力波台分开登记共用系统项、选择差异与反号边界；压缩以噪声功关联进入引力波台还需保留本条边界。
压缩光先在音频边带降低量子噪声，随后进入LIGO；到2025年，Liu M把压缩以噪声功关联进入引力波台纳入更新核验；2025年的更新价值不是续年份，而是借压缩以噪声功关联进入引力波台检查Vahlbruch H提出的丁、压缩光第一次进入引力波台在压缩以噪声功关联进入引力波台对应的新规模、异仪器与工作态里能否压低总误差。
降低散粒噪声常会抬高辐射压噪声，因此需要频率依赖旋转；Vahlbruch H关于丁、压缩光第一次进入引力波台的证据与第317号《非线性光学与激光科学》第 5 条「戊、固体高次谐波」形成对撞；围绕压缩以噪声功关联进入引力波台不比名词近似，只换算分母与时窗，再核停止规则；在丁、压缩光第一次进入引力波台的跨域账里，触发、制备或收敛失败而未进主图的对象与时段；另含。
戊、量子通信从桌面走到野外Entanglement-based quantum communication over 144 km.
同期，量子密钥分发从实验室光纤走到城域网与自由空间链路，隐形传态与纠缠分发的距离纪录被逐年刷新；在单光子源、探测效率与相位锁定的整条光路里，量子通信从桌面走到野外原先把一组工作条件当成透明背景；野外量子通信关联桌面走到野外还需保留本条边界；野外量子通信关联桌面走到野外还需保留本条边界，此处限于“量子通信从桌面走到野外”的起点边界。
这条线的性质在当时就已确定：它的难点从来不在原理，而在器件与工程——单光子源的纯度、探测器的暗计数、链路的损耗；戊、量子通信从桌面走到野外的可反驳命题可压缩成一句：在Ursin R限定的对象与时窗中，野外量子通信关联桌面走到野外必须由核心机制单独保住排序；把损耗、探测效率与相干时间逐项固定后，Ursin R之外的第二条独立路径应保住方向。
野外量子通信同时报告密钥率／bit·s⁻¹ 与链路长度／km；Micius把量子密钥分发和纠缠分发带到千千米尺度，地面光纤则把无中继安全距离推到数百千米；Ursin R为戊、量子通信从桌面走到野外记录的这些数值必须与保真度、计数率或信噪比的单位、有效分母和不确定度同时报告；单独抄走Ursin R在戊、量子通信从桌面走到野外中的中心值，会把测量精度误当成理论确定性（Ursin R 2007，Liu M 2025）。
链路损耗、天气和密钥后处理共同决定可用密钥率，最长距离不是唯一终点；戊、量子通信从桌面走到野外的争议由2018年Boaron A的另一条材料承担；Ursin R据此做的复核未必否定戊、量子通信从桌面走到野外本身，却要求围绕野外量子通信关联桌面走到野外分开登记共用系统项、选择差异与反号边界。
Ursin R的最新工作把戊、量子通信从桌面走到野外推进到更接近真实运行的条件；到2025年，Liu M把野外量子通信关联桌面走到野外纳入更新核验；2025年的更新价值不是续年份，而是借野外量子通信关联桌面走到野外检查Ursin R提出的戊、量子通信从桌面走到野外在野外量子通信关联桌面走到野外对应的新规模、异仪器与工作态里能否压低总误差。
戊、量子通信从桌面走到野外只有在Ursin R的对象、单位和失败条件同时对齐时才可跨域迁移；Ursin R关于戊、量子通信从桌面走到野外的证据与第317号《非线性光学与激光科学》第 12 条「四、连续谱束缚态增强非线性」形成对撞；围绕野外量子通信关联桌面走到野外不比名词近似，只换算分母与时窗，再核停止规则；本次登记同时保留戊、量子通信从桌面走到野外的版本号与退出线。
己、把光路做到芯片上Silica-on-silicon waveguide quantum circuits.
己、把光路做到芯片上的历史起点不是后来加上的标签，而是Politi A在2008年前后把一个模糊判断写成可检查对象；集成光子学在这一时期起步：把干涉仪、调制器与探测器做到硅或氮化硅波导上，用半导体工艺批量制造；在单光子源、探测效率与相位锁定的整条光路里，把光路做到芯片上原先把一组工作条件当成透明背景。
它当时的性能远不如台面光学，但方向是对的；光钟越过秒定义的旧边界只提供不同问题的参照；己、把光路做到芯片上的可反驳命题可压缩成一句：在Politi A限定的对象与时窗中，片上光路以传关联路做到芯片上必须由核心机制单独保住排序；把损耗、探测效率与相干时间逐项固定后，Politi A之外的第二条独立路径应保住方向；己、把光路做到芯片上另由Politi A核对退出条件。
片上光路以传播损耗／dB·cm⁻¹ 和耦合损耗／dB 分账；这十年光量子采样实验的规模、以及数据中心里的共封装光学，都是这条线的下游；Politi A为己、把光路做到芯片上记录的这些数值必须与保真度、计数率或信噪比的单位、有效分母和不确定度同时报告；单独抄走Politi A在己、把光路做到芯片上中的中心值，会把测量精度误当成理论确定性（Politi A 2008，Liu M 2025）。
硅、氮化硅与薄膜铌酸锂平台把干涉器、调制器和探测器集成到芯片；己、把光路做到芯片上的争议由2023年Storz S的另一条材料承担；Politi A据此做的复核未必否定己、把光路做到芯片上本身，却要求围绕片上光路以传关联路做到芯片上分开登记共用系统项、选择差异与反号边界；Politi A的碰撞行同时保存自曝——预注册阈值在中途分析后被重新解释，最终显著性含有一次没有入账的选择。
片上稳定性提高，耦合损耗与光源不可区分性却成为新瓶颈；到2025年，Liu M把片上光路以传关联路做到芯片上纳入更新核验；2025年的更新价值不是续年份，而是借片上光路以传关联路做到芯片上检查Politi A提出的己、把光路做到芯片上在片上光路以传关联路做到芯片上对应的新规模、异仪器与工作态里能否压低总误差。
器件数增加不等于可编程纠缠规模线性增长；Politi A关于己、把光路做到芯片上的证据与第317号《非线性光学与激光科学》第 19 条「十一、微梳相干并行化」形成对撞；围绕片上光路以传关联路做到芯片上不比名词近似，只换算分母与时窗，再核停止规则；己、把光路做到芯片上另由Politi A核对版本历史；己、把光路做到芯片上另由Politi A核对对象边界。
庚、无漏洞 Bell 检验：局域实在论失去退路Strong loophole-free test of local realism.
回到Shalm LK在2015年前后的原始材料，庚、无漏洞 Bell 检验：局域实在论失去退路首先改变的是问题的写法；贝尔不等式的检验此前一直留有两个漏洞：探测效率不足导致的取样漏洞，与测量选择可能受共同原因影响的定域性漏洞；相关工作在 2022 年获诺贝尔物理学奖；无漏洞试验要关联在论失去退路还需保留本条边界。
此前的实验总是堵住一个、留着另一个；它的意义不只在哲学层面——正是这类无漏洞验证，为设备无关的量子密码提供了安全性的基础；庚、无漏洞 Bell 检验：局域实在论失去退路的可反驳命题可压缩成一句：在Shalm LK限定的对象与时窗中，无漏洞试验要关联在论失去退路必须由核心机制单独保住排序；无漏洞试验要关联在论失去退路还需保留本条边界，此处限于“无漏洞 Bell 检验：局域实在论失去退路”的命题边界。
无漏洞 Bell 试验要求 S>2 且显著性、探测效率与时空分离同时成立；相关工作在 2022 年获诺贝尔物理学奖，此处限于“无漏洞 Bell 检验：局域实在论失去退路”的读数边界；2015 年前后，几组实验用不同的物理体系同时堵住了两者；把最后一个漏洞堵上，指的是 2015 年前后完成的几次贝尔实验：同时封堵探测效率不足与局域性两个漏洞，使得任何基于局域隐变量的解释都被排除（Shalm LK 2015，Liu M 2025）。
此后的工作走得更远：用相隔遥远的类星体的光来选择测量设置，把可能的共谋推到宇宙学时间尺度之外；庚、无漏洞 Bell 检验：局域实在论失去退路的争议由2015年Giustina M的另一条材料承担；Shalm LK据此做的复核未必否定庚、无漏洞 Bell 检验：局域实在论失去退路本身，却要求围绕无漏洞试验要关联在论失去退路分开登记共用系统项、选择差异与反号边界。
这条线的结束方式很有代表性：它不是靠一个决定性实验，而是靠把漏洞一个个堵死，直到剩下的替代解释在物理上变得不可信；到2025年，Liu M把无漏洞试验要关联在论失去退路纳入更新核验；2025年的更新价值不是续年份，而是借无漏洞试验要关联在论失去退路检查Shalm LK提出的庚、无漏洞 Bell 检验：局域实在论失去退路在无漏洞试验要关联在论失去退路对应的新规模、异仪器与工。
把最后一个漏洞堵上，指的是 2015 年前后完成的几次贝尔实验：同时封堵探测效率不足与局域性两个漏洞，使得任何基于局域隐变量的解释都被排除；Shalm LK关于庚、无漏洞 Bell 检验：局域实在论失去退路的证据与第366号《光学工程与精密仪器》第 6 条「己、压缩成像让测量数少于像素数」形成对撞；围绕无漏洞试验要关联在论失去退路不比名词近似，只换算分母与时窗，再核停止规则。
辛、光钟越过秒定义的旧边界Frequency comparison of two high-accuracy Al+ optical clocks.
2010年前后出现的辛、光钟越过秒定义的旧边界，价值在于让旧解释第一次承担明确的观察后果；基于光频跃迁的原子钟，其精度已达到十的负十八到负十九量级——相当于宇宙年龄内误差不到一秒；这是量子光学这十年对外部世界最直接的影响：不是新奇现象，而是标准；光钟系统不确关联定义的旧边界还需保留本条边界。
支撑它的关键器件是光频梳，它把光学频率与微波频率精确联系起来，使光频第一次可以被直接计数；光钟是这十年最实在的产出：以光频跃迁为基准的原子钟，其不确定度已推进到十的负十八次方量级，相当于宇宙年龄尺度上误差不到一秒；辛、光钟越过秒定义的旧边界另由Chou CW核对有效分母；光钟系统不确关联定义的旧边界还需保留本条边界，此处限于“光钟越过秒定义的旧边界”的命题边界。
光钟系统不确定度已进入 10⁻¹⁸ 量级，频率比必须可追溯；这个精度带来了新的应用类别：钟本身成了传感器；它已经不只是精度纪录——秒的定义正在被讨论改用光钟，而在应用侧，钟的精度足以通过引力红移分辨厘米级的高度差，从而变成一种测量地球重力场的工具（Chou CW 2010，Main D 2025）光钟系统不确关联定义的旧边界还需保留本条边界。
两台相距很近但高度不同的钟会因广义相对论的引力红移而走得不一样快，因而可以用来测量高程差与地下密度分布——所谓相对论大地测量；辛、光钟越过秒定义的旧边界的争议由1999年Udem T的另一条材料承担；Chou CW据此做的复核未必否定辛、光钟越过秒定义的旧边界本身，却要求围绕光钟系统不确关联定义的旧边界分开登记共用系统项、选择差异与反号边界。
同样的精度也被用于寻找基本常数随时间的漂移与超轻暗物质；到2025年，Main D把光钟系统不确关联定义的旧边界纳入更新核验；2025年的更新价值不是续年份，而是借光钟系统不确关联定义的旧边界检查Chou CW提出的辛、光钟越过秒定义的旧边界在光钟系统不确关联定义的旧边界对应的新规模、异仪器与工作态里能否压低总误差。
国际计量界正在推进用光频跃迁重新定义秒的路线图；Chou CW关于辛、光钟越过秒定义的旧边界的证据与第366号《光学工程与精密仪器》第 13 条「五、单像素与无透镜成像把光学责任转给算法」形成对撞；围绕光钟系统不确关联定义的旧边界不比名词近似，只换算分母与时窗，再核停止规则；光钟系统不确关联定义的旧边界还需保留本条边界，此处限于“光钟越过秒定义的旧边界”的接口边界。
第二幕检查已经成立的判断在更大数据、更高分辨率和真实工作态中是否保持方向。十二条优先保留独立复核、反向结果、失败样本与停止规则，使最新年份承担边界更新，而不是只给旧结论续期。
一、频率依赖压缩：量子噪声进入观测预算Frequency-dependent squeezing for Advanced LIGO.
如果只按年代记，一、频率依赖压缩：量子噪声进入观测预算容易被写成一次成果，而按McCuller L的证据链读，它实际重划了对象边界；量子力学给测量精度设了一个下限——散粒噪声；在单光子源、探测效率与相位锁定的整条光路里，频率依赖压缩：量子噪声进入观测预算原先把一组工作条件当成透明背景。
压缩态的思路是把不确定性在两个共轭量之间重新分配：让你关心的那个更确定，代价是另一个更不确定；一、频率依赖压缩：量子噪声进入观测预算的可反驳命题可压缩成一句：在McCuller L限定的对象与时窗中，频率依赖压缩关联进入观测预算必须由核心机制单独保住排序；把损耗、探测效率与相干时间逐项固定后，McCuller L之外的第二条独立路径应保住方向。
频率依赖压缩在观测频带内以噪声降低／dB 与注入损耗共同报告；这已经在引力波干涉仪上常规使用，直接把探测灵敏度提高到经典极限之外，等价于把可探测的宇宙体积扩大了相当可观的比例（与天体物理面板相接）；McCuller L为一、频率依赖压缩：量子噪声进入观测预算记录的这些数值必须与保真度、计数率或信噪比的单位、有效分母和不确定度同时报告（McCuller L 2020，Bernardi A 2026）。
这是「量子资源」概念最干净的一次兑现：不是做了一台新机器，而是用量子态的性质把一台已有机器的性能推过了经典边界；一、频率依赖压缩：量子噪声进入观测预算的争议由2019年Tse ML的另一条材料承担；McCuller L据此做的复核未必否定一、频率依赖压缩：量子噪声进入观测预算本身，却要求围绕频率依赖压缩关联进入观测预算分开登记共用系统项、选择差异与反号边界。
压缩光进了引力波台，是量子技术为另一门学科直接供能的范例：通过注入量子噪声被重新分配的压缩态光场，可以在关心的频段内降低测量噪声，从而提升探测灵敏度与事件率；到2026年，Bernardi A把频率依赖压缩关联进入观测预算纳入更新核验；频率依赖压缩关联进入观测预算还需保留本条边界。
这不是原理演示——它已是主要探测器的常规配置；McCuller L关于一、频率依赖压缩：量子噪声进入观测预算的证据与第366号《光学工程与精密仪器》第 20 条「十二、神经形态光子学把计算延迟写进光路」形成对撞；围绕频率依赖压缩关联进入观测预算不比名词近似，只换算分母与时窗，再核停止规则；一、频率依赖压缩：量子噪声进入观测预算另由McCuller L核对版本历史。
二、主张：量子网络的瓶颈是端到端纠缠率而非单链路保真度Realization of a multinode quantum network of remote solid-state qubits.
第三条线是把量子态送出去；这方面已有多节点纠缠网络的原型演示，但离实用仍有量级差距；在单光子源、探测效率与相位锁定的整条光路里，量子网络与密钥分发原先把一组工作条件当成透明背景；量子网络效率关联单链路保真度还需保留本条边界；量子网络效率关联单链路保真度还需保留本条边界，此处限于“主张：量子网络的瓶颈是端到端纠缠率”的起点边界。
量子密钥分发在这十年从实验室走到城际光纤网与卫星链路，并出现了突破传统距离限制的新协议——把干涉发生在中间节点，从而让密钥率随距离的衰减指数减半；二、主张：量子网络的瓶颈是端到端纠缠率而非单链路保真度的可反驳命题可压缩成一句：在Pompili M限定的对象与时窗中，量子网络效率关联单链路保真度必须由核心机制单独保住排序。
量子网络效率可写成 ηlink=纠缠生成率／存储退相干率，ηlink>1 才能积累链路；需要诚实说明的是它的现实位置：安全性依赖于设备实现而非仅仅原理，实际系统被侧信道攻击反复检验；因此当前可用的是密钥分发，而非分布式量子计算所需的纠缠网络（Pompili M 2021，Knaut CM 2024）量子网络效率关联单链路保真度还需保留本条边界；量子网络效率关联单链路保真度还需保留本条边界，此处限于“主张：量子网络的瓶颈是端到端纠缠率”的读数边界。
而后量子密码提供了一条纯软件、可全网升级的替代路线（见相邻面板）；双场 QKD：无中继距离越过线性界另用自己的停止规则；二、主张：量子网络的瓶颈是端到端纠缠率而非单链路保真度的争议由2025年Main D的另一条材料承担；量子网络效率关联单链路保真度还需保留本条边界，此处限于“主张：量子网络的瓶颈是端到端纠缠率”的争议边界；量子网络效率关联单链路保真度还需保留本条边界，此处限于“主张：量子网络的瓶颈是端到端纠缠率”的争议边界的第3次核对。
两者的竞争关系是这十年安全界的实际议题；到2024年，Knaut CM把量子网络效率关联单链路保真度纳入更新核验；2024年的更新价值不是续年份，而是借量子网络效率关联单链路保真度检查Pompili M提出的二、主张：量子网络的瓶颈是端到端纠缠率而非单链路保真度在量子网络效率关联单链路保真度对应的新规模、异仪器与工作态里能否压低总误差。
更有长期分量的是量子中继与存储：把纠缠分发到远距离而不损失，需要能存储并按需释放单光子的介质；Pompili M关于二、主张：量子网络的瓶颈是端到端纠缠率而非单链路保真度的证据与第056号《光子学与通信》第 7 条「庚、集成光子学把光路从光学平台压进芯片」形成对撞；围绕量子网络效率关联单链路保真度不比名词近似，只换算分母与时窗，再核停止规则。
三、主张：光量子计算的定位取决于损耗预算与可纠错规模Quantum computational advantage with a programmable photonic processor.
三、主张：光量子计算的定位取决于损耗预算与可纠错规模的历史起点不是后来加上的标签，而是Madsen LS在2022年前后把一个模糊判断写成可检查对象；光子作为量子比特有明显优点——退相干弱、可在室温传输——也有明显缺点：光子之间不直接相互作用，双比特门必须靠测量诱导，代价高昂；三、主张：光量子计算的定位取决于损耗预算与可纠错规模另由Madsen LS核对有效分母。
这十年的成果集中在采样类任务：用大规模干涉网络与压缩态做高斯玻色采样，在特定问题上给出了远超经典模拟的规模；三、主张：光量子计算的定位取决于损耗预算与可纠错规模的可反驳命题可压缩成一句：在Madsen LS限定的对象与时窗中，光量子计算同关联与可纠错规模必须由核心机制单独保住排序。
光量子计算同时报告探测光子数、采样率／Hz 与可验证子样本比例；这类演示的意义与超导路线上的类似工作相同也相似地受限——它证明的是复杂度而非实用性（相关争论见相邻面板）；Madsen LS为三、主张：光量子计算的定位取决于损耗预算与可纠错规模记录的这些数值必须与保真度、计数率或信噪比的单位、有效分母和不确定度同时报告（Madsen LS 2022，Liu M 2025）。
目前较务实的定位是把光子用于连接与传感，而不是通用计算：光负责搬运与测量，物质比特负责存储与运算；三、主张：光量子计算的定位取决于损耗预算与可纠错规模的争议由2020年Zhong HS的另一条材料承担；三、主张：光量子计算的定位取决于损耗预算与可纠错规模另由Madsen LS核对退出条件；光量子计算同关联与可纠错规模还需保留本条边界。
光量子计算与它的定位，需要说得克制：光子在室温下相干性好、天然适合传输，但确定性的双光子相互作用难以实现，多数方案依赖测量诱导的概率性门与大量资源开销；到2025年，Liu M把光量子计算同关联与可纠错规模纳入更新核验；光量子计算同关联与可纠错规模还需保留本条边界，此处限于“主张：光量子计算的定位取决于损耗预”的更新边界；光量子计算同关联与可纠错规模还需保留本条边界，此处限于“主张：光量子计算的定位取决于损耗预”的更新边界的第3次核对。
因此这条路线目前更被看好的用途是量子网络与特定采样任务，而非通用计算；Madsen LS关于三、主张：光量子计算的定位取决于损耗预算与可纠错规模的证据与第056号《光子学与通信》第 14 条「六、量子传感把投影噪声变成工程预算」形成对撞；围绕光量子计算同关联与可纠错规模不比名词近似，只换算分母与时窗，再核停止规则。
四、主张：单量子控制必须把非线性强度与器件损耗共账A photon-photon quantum gate based on a single atom in an optical resonator.
回到Hacker B在2016年前后的原始材料，四、主张：单量子控制必须把非线性强度与器件损耗共账首先改变的是问题的写法；底层的技术进步同样值得记：集成光子学把干涉仪、调制器与探测器做到芯片上；一个附带的转向值得记：中性原子阵列的兴起使量子光学与量子计算重新交汇——光镊逐个抓住原子、排成任意几何，再用激光激发到里德堡态实现相互作用。
单光子源的纯度与不可分辨性大幅提升；它既是量子模拟平台，也是通用计算的候选路线，而它的每一步操作都是量子光学的手艺；四、主张：单量子控制必须把非线性强度与器件损耗共账的可反驳命题可压缩成一句：在Hacker B限定的对象与时窗中，单量子非线性关联器件损耗共账必须由核心机制单独保住排序。
单量子非线性比较每光子相移／rad 与器件总损耗／dB；腔与波导中的强耦合让单个原子与单个光子的相互作用成为常规操作；非线性与单量子控制是这门学问的底层功夫：把单个原子、离子或色心与单个光子可控地耦合，需要腔增强、精密频率锁定与极低噪声环境（Hacker B 2016，Main D 2025）单量子非线性关联器件损耗共账还需保留本条边界。
而超导纳米线探测器把单光子探测效率推到接近百分之百；这些技术看似只是手段，实则决定了上层所有应用的上限——量子网络、光钟与传感的性能提升，几乎都能追溯到这一层的进步；四、主张：单量子控制必须把非线性强度与器件损耗共账的争议由1999年Udem T的另一条材料承担；单量子非线性关联器件损耗共账还需保留本条边界。
这些工作不产生头条，却决定了上面所有应用的可行性；到2025年，Main D把单量子非线性关联器件损耗共账纳入更新核验；2025年的更新价值不是续年份，而是借单量子非线性关联器件损耗共账检查Hacker B提出的四、主张：单量子控制必须把非线性强度与器件损耗共账在单量子非线性关联器件损耗共账对应的新规模、异仪器与工作态里能否压低总误差。
这个领域这十年的形态可以概括为：基础问题结清之后，进步几乎全部来自把器件做好；器件无关随机数：Bell 违背变成可认证资源不共享这笔时间外推；Hacker B关于四、主张：单量子控制必须把非线性强度与器件损耗共账的证据与第052号《量子计算与算法》第 1 条「甲、Shor算法把因数分解移出经典舒适区」形成可操作对撞：两边不比较名词相似，而比较分母、时间窗与停止规则是否能够逐。
五、卫星量子通信：纠缠分发跨过千公里Satellite-based entanglement distribution over 1200 kilometers.
2017年前后出现的五、卫星量子通信：纠缠分发跨过千公里，价值在于让旧解释第一次承担明确的观察后果；Micius在2017年前后完成卫星到地面QKD、纠缠分发和洲际密钥演示，绕开光纤指数损耗；在单光子源、探测效率与相位锁定的整条光路里，卫星量子通信：纠缠分发跨过千公里原先把一组工作条件当成透明背景；五、卫星量子通信：纠缠分发跨过千公里另由Yin J核对量纲换算。
可用窗口受天气、过站时间与地面站指向限制，峰值距离不是网络吞吐；五、卫星量子通信：纠缠分发跨过千公里的可反驳命题可压缩成一句：在Yin J限定的对象与时窗中，安全证明还要关联发跨过千公里必须由核心机制单独保住排序；把损耗、探测效率与相干时间逐项固定后，Yin J之外的第二条独立路径应保住方向；五、卫星量子通信：纠缠分发跨过千公里另由Yin J核对量纲换算，此处限于“卫星量子通信：纠缠分发跨过千公里”的命题边界。
Micius在2017年前后完成卫星到地面QKD、纠缠分发和洲际密钥演示，绕开光纤指数损耗，此处限于“卫星量子通信：纠缠分发跨过千公里”的读数边界；Yin J为五、卫星量子通信：纠缠分发跨过千公里记录的这些数值必须与保真度、计数率或信噪比的单位、有效分母和不确定度同时报告；单独抄走Yin J在五、卫星量子通信：纠缠分发跨过千公里中的中心值，会把测量精度误当成理论确定性（Yin J 2017，Knaut CM 2024）。
光量子优势实验：采样速度与可验证性分开结算另用自己的停止规则；五、卫星量子通信：纠缠分发跨过千公里的争议由2018年Boaron A的另一条材料承担；Yin J据此做的复核未必否定五、卫星量子通信：纠缠分发跨过千公里本身，却要求围绕安全证明还要关联发跨过千公里分开登记共用系统项、选择差异与反号边界。
Yin J的最新工作把五、卫星量子通信：纠缠分发跨过千公里推进到更接近真实运行的条件；到2024年，Knaut CM把安全证明还要关联发跨过千公里纳入更新核验；2024年的更新价值不是续年份，而是借安全证明还要关联发跨过千公里检查Yin J提出的五、卫星量子通信：纠缠分发跨过千公里在安全证明还要关联发跨过千公里对应的新规模、异仪器与工作态里能否压低总误差。
五、卫星量子通信：纠缠分发跨过千公里只有在Yin J的对象、单位和失败条件同时对齐时才可跨域迁移；Yin J关于五、卫星量子通信：纠缠分发跨过千公里的证据与第052号《量子计算与算法》第 8 条「辛、复杂度理论先划出量子计算边界」形成对撞；围绕安全证明还要关联发跨过千公里不比名词近似，只换算分母与时窗，再核停止规则。
六、双场 QKD：无中继距离越过线性界Overcoming the rate-distance limit of quantum key distribution without quantum repeaters.
如果只按年代记，六、双场 QKD：无中继距离越过线性界容易被写成一次成果，而按Lucamarini M的证据链读，它实际重划了对象边界；双场QKD让两端弱相干光在中间站干涉，密钥率随信道透过率平方根缩放，实验把光纤距离推向数百公里；在单光子源、探测效率与相位锁定的整条光路里，双场 QKD：无中继距离越过线性界原先把一组工作条件当成透明背景。
相位稳定和有限密钥分析非常苛刻；六、双场 QKD：无中继距离越过线性界的可反驳命题可压缩成一句：在Lucamarini M限定的对象与时窗中，超过传统率距关联离越过线性界必须由核心机制单独保住排序；把损耗、探测效率与相干时间逐项固定后，Lucamarini M之外的第二条独立路径应保住方向；若只在原处理链成立，六、双场 QKD：无中继距离越过线性界就必须退回局部经验，而不能被写成全域规律。
超过传统率距界不等于已经获得量子中继；Lucamarini M为六、双场 QKD：无中继距离越过线性界记录的这些数值必须与保真度、计数率或信噪比的单位、有效分母和不确定度同时报告；单独抄走Lucamarini M在六、双场 QKD：无中继距离越过线性界中的中心值，会把测量精度误当成理论确定性（Lucamarini M 2018，Liu M 2025）超过传统率距关联离越过线性界还需保留本条边界。
器件无关随机数：Bell 违背变成可认证资源另用自己的停止规则；六、双场 QKD：无中继距离越过线性界的争议由2018年Lucamarini M的另一条材料承担；Lucamarini M据此做的复核未必否定六、双场 QKD：无中继距离越过线性界本身，却要求围绕超过传统率距关联离越过线性界分开登记共用系统项、选择差异与反号边界；六、双场 QKD：无中继距离越过线性界另由Lucamarini M核对退出条件。
Lucamarini M的最新工作把六、双场 QKD：无中继距离越过线性界推进到更接近真实运行的条件；到2025年，Liu M把超过传统率距关联离越过线性界纳入更新核验；2025年的更新价值不是续年份，而是借超过传统率距关联离越过线性界检查Lucamarini M提出的六、双场 QKD：无中继距离越过线性界在超过传统率距关联离越过线性界对应的新规模、异仪器与工作态里能否压低总误差。
六、双场 QKD：无中继距离越过线性界只有在Lucamarini M的对象、单位和失败条件同时对齐时才可跨域迁移；Lucamarini M关于六、双场 QKD：无中继距离越过线性界的证据与第052号《量子计算与算法》第 15 条「七、重复纠错的规模化」形成对撞；围绕超过传统率距关联离越过线性界不比名词近似，只换算分母与时窗，再核停止规则；超过传统率距关联离越过线性界还需保留本条边界。
七、电信波段量子存储节点：网络终于有了等待能力Entanglement of nanophotonic quantum memory nodes in a telecom network.
纳米光子腔、色心和原子存储器开始在电信光纤上建立远程纠缠，2024年实验展示存储节点连接；在单光子源、探测效率与相位锁定的整条光路里，电信波段量子存储节点：网络终于有了等待能力原先把一组工作条件当成透明背景；器件无关随机关联有了等待能力还需保留本条边界。
网络速率由发射、转换、探测与存储保真度乘积决定，任何一项低效都会压垮端到端成功率；七、电信波段量子存储节点：网络终于有了等待能力的可反驳命题可压缩成一句：在Knaut CM限定的对象与时窗中，器件无关随机关联有了等待能力必须由核心机制单独保住排序；把损耗、探测效率与相干时间逐项固定后，Knaut CM之外的第二条独立路径应保住方向。
纳米光子腔、色心和原子存储器开始在电信光纤上建立远程纠缠，2024年实验展示存储节点连接，此处限于“电信波段量子存储节点：网络终于有了”的读数边界；Knaut CM为七、电信波段量子存储节点：网络终于有了等待能力记录的这些数值必须与保真度、计数率或信噪比的单位、有效分母和不确定度同时报告；单独抄走Knaut CM在七、电信波段量子存储节点：网络终于有了等待能力中的中心值，会把测量精度误当成理论确定性（Knaut CM 2024，Main D 2025）。
光钟网络：相对论红移进入毫米尺度另用自己的停止规则；七、电信波段量子存储节点：网络终于有了等待能力的争议由2024年Knaut CM的另一条材料承担；Knaut CM据此做的复核未必否定七、电信波段量子存储节点：网络终于有了等待能力本身，却要求围绕器件无关随机关联有了等待能力分开登记共用系统项、选择差异与反号边界。
Knaut CM的最新工作把七、电信波段量子存储节点：网络终于有了等待能力推进到更接近真实运行的条件；到2025年，Main D把器件无关随机关联有了等待能力纳入更新核验；2025年的更新价值不是续年份，而是借器件无关随机关联有了等待能力检查Knaut CM提出的七、电信波段量子存储节点：网络终于有了等待能力在器件无关随机关联有了等待能力对应的新规模、异仪器与工作态里能否压低。
七、电信波段量子存储节点：网络终于有了等待能力只有在Knaut CM的对象、单位和失败条件同时对齐时才可跨域迁移；Knaut CM关于七、电信波段量子存储节点：网络终于有了等待能力的证据与第009号《量子信息与量子计算》第 2 条「乙、表面码成为共识」形成对撞；围绕器件无关随机关联有了等待能力不比名词近似，只换算分母与时窗，再核停止规则。
八、分布式量子计算：远程光链第一次执行联合门Distributed quantum computing across an optical network link.
八、分布式量子计算：远程光链第一次执行联合门的历史起点不是后来加上的标签，而是Main D在2025年前后把一个模糊判断写成可检查对象；2025年光网络实验把两个独立离子模块连接，执行远程纠缠与分布式算法原语；在单光子源、探测效率与相位锁定的整条光路里，分布式量子计算：远程光链第一次执行联合门原先把一组工作条件当成透明背景。
模块化可绕开单芯片规模瓶颈，但网络门误差、等待退相干和调度开销进入新预算；八、分布式量子计算：远程光链第一次执行联合门的可反驳命题可压缩成一句：在Main D限定的对象与时窗中，一次联合门不关联次执行联合门必须由核心机制单独保住排序；把损耗、探测效率与相干时间逐项固定后，Main D之外的第二条独立路径应保住方向。
2025年光网络实验把两个独立离子模块连接，执行远程纠缠与分布式算法原语，此处限于“分布式量子计算：远程光链第一次执行”的读数边界；Main D为八、分布式量子计算：远程光链第一次执行联合门记录的这些数值必须与保真度、计数率或信噪比的单位、有效分母和不确定度同时报告；单独抄走Main D在八、分布式量子计算：远程光链第一次执行联合门中的中心值，会把测量精度误当成理论确定性（Main D 2025，Knaut CM 2024）。
超导回路无漏洞 Bell：量子光学方法跨平台另用自己的停止规则；八、分布式量子计算：远程光链第一次执行联合门的争议由2000年Diddams SA的另一条材料承担；Main D据此做的复核未必否定八、分布式量子计算：远程光链第一次执行联合门本身，却要求围绕一次联合门不关联次执行联合门分开登记共用系统项、选择差异与反号边界；Main D的碰撞行同时保存自曝——最强结论依赖一次事后分层。
Main D的最新工作把八、分布式量子计算：远程光链第一次执行联合门推进到更接近真实运行的条件；到2024年，Knaut CM把一次联合门不关联次执行联合门纳入更新核验；2024年的更新价值不是续年份，而是借一次联合门不关联次执行联合门检查Main D提出的八、分布式量子计算：远程光链第一次执行联合门在一次联合门不关联次执行联合门对应的新规模、异仪器与工作态里能否压低总误。
八、分布式量子计算：远程光链第一次执行联合门只有在Main D的对象、单位和失败条件同时对齐时才可跨域迁移；Main D关于八、分布式量子计算：远程光链第一次执行联合门的证据与第009号《量子信息与量子计算》第 9 条「一、承诺与诅咒：量子比特的脆弱」形成对撞；围绕一次联合门不关联次执行联合门不比名词近似，只换算分母与时窗，再核停止规则。
九、光量子优势实验：采样速度与可验证性分开结算Quantum computational advantage using photons.
回到Zhong HS在2020年前后的原始材料，九、光量子优势实验：采样速度与可验证性分开结算首先改变的是问题的写法；Borealis等可编程光子处理器用高斯玻色采样展示特定任务的速度优势；在单光子源、探测效率与相位锁定的整条光路里，光量子优势实验：采样速度与可验证性分开结算原先把一组工作条件当成透明背景。
随规模增长，经典精确验证也变难，损耗与部分可区分性会把分布推向更易模拟区域；九、光量子优势实验：采样速度与可验证性分开结算的可反驳命题可压缩成一句：在Zhong HS限定的对象与时窗中，优势主张必须关联证性分开结算必须由核心机制单独保住排序；把损耗、探测效率与相干时间逐项固定后，Zhong HS之外的第二条独立路径应保住方向。
优势主张必须同时给任务、误差模型和验证方法；Zhong HS为九、光量子优势实验：采样速度与可验证性分开结算记录的这些数值必须与保真度、计数率或信噪比的单位、有效分母和不确定度同时报告；单独抄走Zhong HS在九、光量子优势实验：采样速度与可验证性分开结算中的中心值，会把测量精度误当成理论确定性（Zhong HS 2020，Liu M 2025）。
光频梳：把光的频率变成可以数的东西另用自己的停止规则；九、光量子优势实验：采样速度与可验证性分开结算的争议由2022年Madsen LS的另一条材料承担；Zhong HS据此做的复核未必否定九、光量子优势实验：采样速度与可验证性分开结算本身，却要求围绕优势主张必须关联证性分开结算分开登记共用系统项、选择差异与反号边界。
Zhong HS的最新工作把九、光量子优势实验：采样速度与可验证性分开结算推进到更接近真实运行的条件；到2025年，Liu M把优势主张必须关联证性分开结算纳入更新核验；2025年的更新价值不是续年份，而是借优势主张必须关联证性分开结算检查Zhong HS提出的九、光量子优势实验：采样速度与可验证性分开结算在优势主张必须关联证性分开结算对应的新规模、异仪器与工作态里能否压低。
九、光量子优势实验：采样速度与可验证性分开结算只有在Zhong HS的对象、单位和失败条件同时对齐时才可跨域迁移；Zhong HS关于九、光量子优势实验：采样速度与可验证性分开结算的证据与第009号《量子信息与量子计算》第 16 条「八、逻辑量子比特：物理错误越低，逻辑错误才应继续下降」形成对撞；围绕优势主张必须关联证性分开结算不比名词近似，只换算分母与时窗，再核停止规则。
十、器件无关随机数：Bell 违背变成可认证资源Certified randomness using a trapped-ion quantum processor.
2025年前后出现的十、器件无关随机数：Bell 违背变成可认证资源，价值在于让旧解释第一次承担明确的观察后果；无漏洞Bell实验可在不信任内部器件的条件下认证随机性，2025年离子处理器演示更高率协议；在单光子源、探测效率与相位锁定的整条光路里，器件无关随机数：Bell 违背变成可认证资源原先把一组工作条件当成透明背景。
安全性取决于空间隔离、输入独立与有限统计；十、器件无关随机数：Bell 违背变成可认证资源的可反驳命题可压缩成一句：在Liu M限定的对象与时窗中，原始比特率经关联成可认证资源必须由核心机制单独保住排序；把损耗、探测效率与相干时间逐项固定后，Liu M之外的第二条独立路径应保住方向；十、器件无关随机数：Bell 违背变成可认证资源另由Liu M核对有效分母。
无漏洞Bell实验可在不信任内部器件的条件下认证随机性，2025年离子处理器演示更高率协议，此处限于“器件无关随机数：Bell 违背变成可认证资源”的读数边界；Liu M为十、器件无关随机数：Bell 违背变成可认证资源记录的这些数值必须与保真度、计数率或信噪比的单位、有效分母和不确定度同时报告；单独抄走Liu M在十、器件无关随机数：Bell 违背变成可认证资源中的中心值，会把测量精度误当成理论确定性（Liu M 2025，Bernardi A 2026）。
单量子体系的操控被做成常规另用自己的停止规则；十、器件无关随机数：Bell 违背变成可认证资源的争议由2022年Madsen LS的另一条材料承担；Liu M据此做的复核未必否定十、器件无关随机数：Bell 违背变成可认证资源本身，却要求围绕原始比特率经关联成可认证资源分开登记共用系统项、选择差异与反号边界；十、器件无关随机数：Bell 违背变成可认证资源另由Liu M核对失败样本。
Liu M的最新工作把十、器件无关随机数：Bell 违背变成可认证资源推进到更接近真实运行的条件；到2026年，Bernardi A把原始比特率经关联成可认证资源纳入更新核验；2026年的更新价值不是续年份，而是借原始比特率经关联成可认证资源检查Liu M提出的十、器件无关随机数：Bell 违背变成可认证资源在原始比特率经关联成可认证资源对应的新规模、异仪器与工作态里能否压低总误差。
十、器件无关随机数：Bell 违背变成可认证资源只有在Liu M的对象、单位和失败条件同时对齐时才可跨域迁移；Liu M关于十、器件无关随机数：Bell 违背变成可认证资源的证据与第311号《原子分子与光物理》第 3 条「丙、量子气体显微镜」形成对撞；围绕原始比特率经关联成可认证资源不比名词近似，只换算分母与时窗，再核停止规则。
十一、光钟网络：相对论红移进入毫米尺度Resolving the gravitational redshift across a millimetre-scale atomic sample.
如果只按年代记，十一、光钟网络：相对论红移进入毫米尺度容易被写成一次成果，而按Bothwell T的证据链读，它实际重划了对象边界；光晶格钟和离子钟把分数频率不确定度推进10负18，2022年实验分辨毫米尺度高度差造成的引力红移；在单光子源、探测效率与相位锁定的整条光路里，光钟网络：相对论红移进入毫米尺度原先把一组工作条件当成透明背景。
钟比较受光纤链路和系统频移限制；十一、光钟网络：相对论红移进入毫米尺度的可反驳命题可压缩成一句：在Bothwell T限定的对象与时窗中，它既推动秒的关联进入毫米尺度必须由核心机制单独保住排序；把损耗、探测效率与相干时间逐项固定后，Bothwell T之外的第二条独立路径应保住方向；十一、光钟网络：相对论红移进入毫米尺度另由Bothwell T核对有效分母。
光晶格钟和离子钟把分数频率不确定度推进10负18，2022年实验分辨毫米尺度高度差造成的引力红移，此处限于“光钟网络：相对论红移进入毫米尺度”的读数边界；Bothwell T为十一、光钟网络：相对论红移进入毫米尺度记录的这些数值必须与保真度、计数率或信噪比的单位、有效分母和不确定度同时报告；单独抄走Bothwell T在十一、光钟网络：相对论红移进入毫米尺度中的中心值，会把测量精度误当成理论确定性（Bothwell T 2022，Liu M 2025）。
贝尔实验逐个堵漏洞的前奏另用自己的停止规则；十一、光钟网络：相对论红移进入毫米尺度的争议由2018年McGrew WF的另一条材料承担；Bothwell T据此做的复核未必否定十一、光钟网络：相对论红移进入毫米尺度本身，却要求围绕它既推动秒的关联进入毫米尺度分开登记共用系统项、选择差异与反号边界；十一、光钟网络：相对论红移进入毫米尺度另由Bothwell T核对失败样本。
Bothwell T的最新工作把十一、光钟网络：相对论红移进入毫米尺度推进到更接近真实运行的条件；到2025年，Liu M把它既推动秒的关联进入毫米尺度纳入更新核验；2025年的更新价值不是续年份，而是借它既推动秒的关联进入毫米尺度检查Bothwell T提出的十一、光钟网络：相对论红移进入毫米尺度在它既推动秒的关联进入毫米尺度对应的新规模、异仪器与工作态里能否压低总误差。
十一、光钟网络：相对论红移进入毫米尺度只有在Bothwell T的对象、单位和失败条件同时对齐时才可跨域迁移；Bothwell T关于十一、光钟网络：相对论红移进入毫米尺度的证据与第311号《原子分子与光物理》第 10 条「二、费米哈伯德反铁磁体显微术」形成对撞；围绕它既推动秒的关联进入毫米尺度不比名词近似，只换算分母与时窗，再核停止规则。
十二、超导回路无漏洞 Bell：量子光学方法跨平台Loophole-free Bell inequality violation with superconducting circuits.
2023年实验用30米低温链路连接超导量子比特，超过100万次试验得到S约2.0747并关闭主要漏洞；在单光子源、探测效率与相位锁定的整条光路里，超导回路无漏洞 Bell：量子光学方法跨平台原先把一组工作条件当成透明背景；空间尺度仍是关联学方法跨平台还需保留本条边界。
它把快速高保真读出与随机基选择结合；十二、超导回路无漏洞 Bell：量子光学方法跨平台的可反驳命题可压缩成一句：在Storz S限定的对象与时窗中，空间尺度仍是关联学方法跨平台必须由核心机制单独保住排序；把损耗、探测效率与相干时间逐项固定后，Storz S之外的第二条独立路径应保住方向；十二、超导回路无漏洞 Bell：量子光学方法跨平台另由Storz S核对有效分母。
2023年实验用30米低温链路连接超导量子比特，超过100万次试验得到S约2.0747并关闭主要漏洞，此处限于“超导回路无漏洞 Bell：量子光学方法跨平台”的读数边界；Storz S为十二、超导回路无漏洞 Bell：量子光学方法跨平台记录的这些数值必须与保真度、计数率或信噪比的单位、有效分母和不确定度同时报告；单独抄走Storz S在十二、超导回路无漏洞 Bell：量子光学方法跨平台中的中心值，会把测量精度误当成理论确定性（Storz S 2023，Liu M 2025）。
压缩光第一次进入引力波台另用自己的停止规则；十二、超导回路无漏洞 Bell：量子光学方法跨平台的争议由2015年Hensen B的另一条材料承担；Storz S据此做的复核未必否定十二、超导回路无漏洞 Bell：量子光学方法跨平台本身，却要求围绕空间尺度仍是关联学方法跨平台分开登记共用系统项、选择差异与反号边界；Storz S的碰撞行同时保存自曝——最新复核保留了中心判断，却扩大了不确定区间。
Storz S的最新工作把十二、超导回路无漏洞 Bell：量子光学方法跨平台推进到更接近真实运行的条件；到2025年，Liu M把空间尺度仍是关联学方法跨平台纳入更新核验；2025年的更新价值不是续年份，而是借空间尺度仍是关联学方法跨平台检查Storz S提出的十二、超导回路无漏洞 Bell：量子光学方法跨平台在空间尺度仍是关联学方法跨平台对应的新规模、异仪器与工作态里能否压低总误差。
十二、超导回路无漏洞 Bell：量子光学方法跨平台只有在Storz S的对象、单位和失败条件同时对齐时才可跨域迁移；Storz S关于十二、超导回路无漏洞 Bell：量子光学方法跨平台的证据与第311号《原子分子与光物理》第 17 条「九、反氢1S—2S谱学」形成对撞；围绕空间尺度仍是关联学方法跨平台不比名词近似，只换算分母与时窗，再核停止规则；十二、超导回路无漏洞 Bell：量子光学方法跨平台另由Storz S核对对象边界。
◎ 二十年连起来看
两幕接得极为直接：上一个十年造工具并因此拿了两次诺奖，这十年用这些工具把最后一个基础问题结清，然后转身去做计量。贝尔实验的收官不是新思想，是探测效率被推到了足够高；光钟的精度也不是新原理，是光梳加上单量子操控的乘积。
值得记的是这个领域对自己的定位变了：前十年它把自己当作检验量子力学的地方，这十年它把量子态当作资源。同一批器件，用途从「证明世界是量子的」换成了「因为世界是量子的，所以能测得更准」——最实在的产出因此是一台钟，而不是一台计算机。
◎ 三个常见误解
其一，以为量子纠缠可以超光速传递信息。测量结果的关联无法用于传信，因为单边测量结果本身完全随机，必须借助经典信道才能比对。
其二，以为量子密钥分发绝对安全。数学层面的安全性依赖理想设备，实际系统的侧信道攻击已被多次演示，工程实现同样是软肋。
其三，以为量子传感只是精度更高。它的优势在于用纠缠突破经典噪声极限，代价是对退相干极度敏感，因此适用场景相当受限。
◎ 与相邻领域的接口
这块面板与天体物理的接口最实——引力波探测器的压缩光直接来自这里；与计量学的关系是秒的重新定义；与量子计算在光子路线与网络互连上重叠；而与光子学的边界正在消失，集成光路已是两边共用的技术底座。
◎ 争议现场
量子密钥分发值不值得大规模部署，是这个领域最有政策后果的争论。支持者强调其安全性基于物理定律而非计算假设；批评者（包括若干国家的安全机构）指出它需要专用硬件与可信中继、无法认证身份、且成本高昂，而后量子密码只需换算法即可覆盖同样的威胁。可判之处在实际采购——若在不受政策补贴的商业市场上仍有持续订单，说明它有独立价值。
第二场争论关于光量子计算的定位。支持者指出光子在室温下相干性好、天然适合网络化；怀疑者指出确定性的双光子门难以实现，现有方案依赖概率性操作与大量资源开销。这一场的判据是可扩展性演示——能否在同一芯片上把足够多的可编程干涉与探测集成起来，并给出可验证的计算结果。
◎ 往下五年看什么
其一，秒的重新定义进程：这将是国际单位制近年最重要的变更之一，也是量子光学成果进入基础计量的标志。其二，量子中继器的首次实用演示——没有它，量子网络只能停留在点对点。其三，便携与星载光钟：把实验室级精度装进可运输的设备，会立刻在大地测量、导航与地下资源探测上产生实际应用，这是这门学科最接近落地的一处。
◎ 可与哪些领域对撞
本块“压缩光第一次进入引力波台”可与外部领域中同样改写分母、终点或资源账的命题对撞。可比对象不是名词，而是分母如何进入结论；只有对齐损耗、探测效率与认证假设，双方量纲才可通约。
本块“光钟越过秒定义的旧边界”可与外部领域中同样改写分母、终点或资源账的命题对撞。这里要比较的是时间窗口与停止规则；损耗、探测效率与认证假设构成迁移边界，跨过边界后的反号必须单列。
本块“分布式量子计算：远程光链第一次执行联合门”可与外部领域中同样改写分母、终点或资源账的命题对撞。局部性能不能代替系统净结局；以损耗、探测效率与认证假设为共同账本，才能判断增益是否只是成本外移。
本块“光钟网络：相对论红移进入毫米尺度”可与外部领域中同样改写分母、终点或资源账的命题对撞。空栏不是零值；对照应先识别被排除、未记录或无法进入装置的对象，再按损耗、探测效率与认证假设重建分母。
◎ 十条可做的研究命题
1. 命题：单量子体系的操控被做成常规对有效分母的变化比对样本量翻倍更敏感。怎么做：冻结原始处理链，只改变进入规则。证伪：三种分母下中心值与排序均落在预注册等价区间。
2. 命题：压缩光第一次进入引力波台只有在Bell 设置、压缩光注入和光钟比对的独立校准彼此不共享最大系统项时才可迁移。怎么做：绘制误差血缘图后重做联合拟合。证伪：移除共享输入不改变相关结构。
3. 命题：把光路做到芯片上的失败样本比成功样本更能定位边界。怎么做：补录未触发、未收敛和低性能对象并拟合响应面。证伪：加入失败样本后边界宽度收窄不足一成。
4. 命题：光钟越过秒定义的旧边界在规模越过一个转折点后，单位知识增量成本陡升。怎么做：按单光子源、探测效率与相位锁定的整条光路拆解时间、算力和材料成本。证伪：分段模型不优于线性模型。
5. 命题：量子网络与密钥分发的短期改善不能预测长期稳定。怎么做：对齐终点状态、改变历史路径并延长观察窗。证伪：历史变量在留出集上没有增量预测力。
6. 命题：用于观察非线性与单量子控制的装置改造会移动被研究阈值。怎么做：设置标准对象、低侵入和高侵入三级对照。证伪：阈值差异小于批次波动。
7. 命题：双场 QKD：无中继距离越过线性界的单一冠军读数会在换用损耗、暗计数、模式失配与有限采样尾部的第二种归一口径后改换排序。怎么做：同一原始数据并行报告三种分母。证伪：排序完全一致。
8. 命题：分布式量子计算：远程光链第一次执行联合门的局部最优不能加总为系统净收益。怎么做：把局部性能同计量不确定度预算、密钥率与纠缠保真度的不同分母的总成本和失效尾部联立。证伪：局部增益按比例传到系统终点。
9. 命题：为器件无关随机数：Bell 违背变成可认证资源预先写入退出阈值会缩短无效路线占用时间。怎么做：比较有无预注册停止规则的历史项目。证伪：两组在人力年和复用率上无差别。
10. 命题：超导回路无漏洞 Bell：量子光学方法跨平台与量子网络、分布式计算与引力波计量的接口之间只有携带单位、尺度和禁用条件才可换算。怎么做：建立迁移合同并在外部数据上盲测。证伪：删去合同后预测仍保持同样精度。
◎ 资料核验
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以下二十条把量子光学在 1950 至 2006 年形成的经典命题与上文同面呈现。它们按是否仍被现代条目使用、修订或反驳入选，并避开现代层的同一提出源；每条以来源四栏、两段正文和五字段碰撞行点名它在本块哪里继续活着。
经一、强度干涉Classic Foundation 01: Quantum Optics
1956年前后，强度干涉面对的旧前提是：只要沿用当时最成功的图像，未能解释的部分终会被更精细计算吸收。就强度干涉而言，它反过来先规定对象、变量和允许比较的尺度，再问哪一个观察会让解释失败。就强度干涉而言，这个次序把量子光学从事后叙述推向前置约束，也让后来研究者能够辨认哪些结果只是换了一套记号。
今天再用强度干涉，必须把原始边界一起搬来。就强度干涉而言，它在本块“丁、压缩光第一次进入引力波台”里继续活着，是因为现代条目仍要回答同一类可撤回问题；就强度干涉而言，不同之处在于数据量、时间窗和运行条件已经改变。就强度干涉而言，若只继承结论而不继承失败条件，经典会从方法变成权威。就强度干涉而言，反向检验应把锁定失败、暗计数与未 herald 事件补回分母，并观察保真度、计数率或信噪比是否反号；引用强度干涉时还须注明采用哪一版边界；强度干涉的边界版本须随引用保存。
经二、光子相干态与关联Classic Foundation 02: Quantum Optics
光子相干态与关联之所以成为经典，不是因为它最早使用某个名词，而是因为它在1963年前后给出了能被同行重复检查的操作。就光子相干态与关联而言，研究者由此可以把对象的存在、读数的形成和解释的外推分开处理；就光子相干态与关联而言，原来隐藏在背景里的损耗、探测效率与相干时间第一次进入同一份证据账。
今天再用光子相干态与关联，必须把原始边界一起搬来。就光子相干态与关联而言，它在本块“三、主张：光量子计算的定位取决于损耗预算与可纠错规模”里继续活着，是因为现代条目仍要回答同一类可撤回问题；就光子相干态与关联而言，不同之处在于数据量、时间窗和运行条件已经改变。就光子相干态与关联而言，若只继承结论而不继承失败条件，经典会从方法变成权威。光子相干态与关联的边界版本须随引用保存。
经三、二能级—单模模型Classic Foundation 03: Quantum Optics
在1963年前后的材料中，二能级—单模模型把一个宽泛问题压成了有限判断：先固定哪些对象可比，再决定什么读数算支持。就二能级—单模模型而言，它没有消除量子光学中的不确定性，却使不确定性有了位置——来自样本、装置、近似还是边界，不再混写。就二能级—单模模型而言，经典的含义正在这里：后来工作可以推翻数值，却仍沿用问题的结构。
今天再用二能级—单模模型，必须把原始边界一起搬来。就二能级—单模模型而言，它在本块“十、器件无关随机数：Bell 违背变成可认证资源”里继续活着，是因为现代条目仍要回答同一类可撤回问题；就二能级—单模模型而言，不同之处在于数据量、时间窗和运行条件已经改变。就二能级—单模模型而言，若只继承结论而不继承失败条件，经典会从方法变成权威。引用二能级—单模模型时还须注明采用哪一版边界；相同数字不等于相同证据。
经四、共振荧光三重态Classic Foundation 04: Quantum Optics
回看共振荧光三重态的提出现场，最重要的不是今天教科书里的简写，而是当时必须排除的替代解释。就共振荧光三重态而言，1969年前后的研究把保真度、计数率或信噪比与对应条件并排记录，使同一结论能够在不同尺度上接受复核。
今天再用共振荧光三重态，必须把原始边界一起搬来。就共振荧光三重态而言，它在本块“戊、量子通信从桌面走到野外”里继续活着，是因为现代条目仍要回答同一类可撤回问题；就共振荧光三重态而言，不同之处在于数据量、时间窗和运行条件已经改变。就共振荧光三重态而言，若只继承结论而不继承失败条件，经典会从方法变成权威。引用共振荧光三重态时还须注明采用哪一版边界；相同数字不等于相同证据。引用共振荧光三重态时还须注明采用哪一版边界；相同数字不等于相同证据。引用共振荧光三重态时还须注明采用哪一版边界；
经五、光子反聚束Classic Foundation 05: Quantum Optics
1977年前后，光子反聚束面对的旧前提是：只要沿用当时最成功的图像，未能解释的部分终会被更精细计算吸收。就光子反聚束而言，它反过来先规定对象、变量和允许比较的尺度，再问哪一个观察会让解释失败。就光子反聚束而言，这个次序把量子光学从事后叙述推向前置约束，也让后来研究者能够辨认哪些结果只是换了一套记号。
光子反聚束留下的当代任务是区分“仍然有用”与“仍然正确”。就光子反聚束而言，本块“四、主张：单量子控制必须把非线性强度与器件损耗共账”借用其对象定义，却用新的损耗、探测效率与相干时间重新核算边界；就光子反聚束而言，两者只有在单位和分母对齐后才能互证。就光子反聚束而言，若现代装置把过去不可见的尾部纳入，精度提高反而可能暴露旧命题的方向错误。引用光子反聚束时还须注明采用哪一版边界；相同数字不等于相同证据。
经六、量子噪声与压缩Classic Foundation 06: Quantum Optics
量子噪声与压缩之所以成为经典，不是因为它最早使用某个名词，而是因为它在1981年前后给出了能被同行重复检查的操作。就量子噪声与压缩而言，研究者由此可以把对象的存在、读数的形成和解释的外推分开处理；就量子噪声与压缩而言，原来隐藏在背景里的损耗、探测效率与相干时间第一次进入同一份证据账。
量子噪声与压缩留下的当代任务是区分“仍然有用”与“仍然正确”。就量子噪声与压缩而言，本块“十一、光钟网络：相对论红移进入毫米尺度”借用其对象定义，却用新的损耗、探测效率与相干时间重新核算边界；就量子噪声与压缩而言，两者只有在单位和分母对齐后才能互证。就量子噪声与压缩而言，若现代装置把过去不可见的尾部纳入，精度提高反而可能暴露旧命题的方向错误。引用量子噪声与压缩时还须注明采用哪一版边界；相同数字不等于相同证据。
经七、Bell 不等式检验Classic Foundation 07: Quantum Optics
在1982年前后的材料中，Bell 不等式检验把一个宽泛问题压成了有限判断：先固定哪些对象可比，再决定什么读数算支持。就Bell 不等式检验而言，它没有消除量子光学中的不确定性，却使不确定性有了位置——来自样本、装置、近似还是边界，不再混写。就Bell 不等式检验而言，经典的含义正在这里：后来工作可以推翻数值，却仍沿用问题的结构。
Bell 不等式检验留下的当代任务是区分“仍然有用”与“仍然正确”。就Bell 不等式检验而言，本块“己、把光路做到芯片上”借用其对象定义，却用新的损耗、探测效率与相干时间重新核算边界；就Bell 不等式检验而言，两者只有在单位和分母对齐后才能互证。就Bell 不等式检验而言，若现代装置把过去不可见的尾部纳入，精度提高反而可能暴露旧命题的方向错误。引用Bell 不等式检验时还须注明采用哪一版边界；相同数字不等于相同证据。引用Bell 不等式检验时还须注明采用哪一版边界；相同数字不等于相同证据。
经八、BB84Classic Foundation 08: Quantum Optics
回看BB84的提出现场，最重要的不是今天教科书里的简写，而是当时必须排除的替代解释。就BB84而言，1984年前后的研究把保真度、计数率或信噪比与对应条件并排记录，使同一结论能够在不同尺度上接受复核。就BB84而言，这个做法也暴露代价：看得见的成功对象被写进正文，锁定失败、暗计数与未 herald 事件往往留在方法或附录，分母因此从一开始就比领域名称更窄。
BB84留下的当代任务是区分“仍然有用”与“仍然正确”。就BB84而言，本块“五、卫星量子通信：纠缠分发跨过千公里”借用其对象定义，却用新的损耗、探测效率与相干时间重新核算边界；就BB84而言，两者只有在单位和分母对齐后才能互证。就BB84而言，若现代装置把过去不可见的尾部纳入，精度提高反而可能暴露旧命题的方向错误。就BB84而言，经典层因此不写纪念词，而写停止规则：当替代机制在独立路径上重现主要读数时，单因解释撤回。引用BB84时还须注明采用哪一版边界；相同数字不等于相同证据。
经九、压缩态实现Classic Foundation 09: Quantum Optics
1985年前后，压缩态实现面对的旧前提是：只要沿用当时最成功的图像，未能解释的部分终会被更精细计算吸收。就压缩态实现而言，它反过来先规定对象、变量和允许比较的尺度，再问哪一个观察会让解释失败。就压缩态实现而言，这个次序把量子光学从事后叙述推向前置约束，也让后来研究者能够辨认哪些结果只是换了一套记号。
就压缩态实现而言，这条思想的流变还说明，教材中的一句话常把几十年的争论压平。压缩态实现从原始提出到本块“十二、超导回路无漏洞 Bell：量子光学方法跨平台”，中间经历了对象重命名、尺度扩展和测量条件更换；每一步都可能改变分母。就压缩态实现而言，要保留的是可复算的材料链，不是句式。就压缩态实现而言，具体做法是把原始读数、后续修订和现代工作态并排，检查增强条件是否也增加锁定失败、暗计数与未 herald 事件；压缩态实现的边界版本须随引用保存。
经十、冷原子Classic Foundation 10: Quantum Optics
冷原子之所以成为经典，不是因为它最早使用某个名词，而是因为它在1985年前后给出了能被同行重复检查的操作。就冷原子而言，研究者由此可以把对象的存在、读数的形成和解释的外推分开处理；就冷原子而言，原来隐藏在背景里的损耗、探测效率与相干时间第一次进入同一份证据账。就冷原子而言，此后即便具体模型更新，这种分账方式仍被保留。
就冷原子而言，这条思想的流变还说明，教材中的一句话常把几十年的争论压平。冷原子从原始提出到本块“庚、无漏洞 Bell 检验：局域实在论失去退路”，中间经历了对象重命名、尺度扩展和测量条件更换；每一步都可能改变分母。就冷原子而言，要保留的是可复算的材料链，不是句式。就冷原子而言，具体做法是把原始读数、后续修订和现代工作态并排，检查增强条件是否也增加锁定失败、暗计数与未 herald 事件；引用冷原子时还须注明采用哪一版边界；冷原子的边界版本须随引用保存。
经十一、参量下转换纠缠源Classic Foundation 11: Quantum Optics
在1995年前后的材料中，参量下转换纠缠源把一个宽泛问题压成了有限判断：先固定哪些对象可比，再决定什么读数算支持。就参量下转换纠缠源而言，它没有消除量子光学中的不确定性，却使不确定性有了位置——来自样本、装置、近似还是边界，不再混写。就参量下转换纠缠源而言，经典的含义正在这里：后来工作可以推翻数值，却仍沿用问题的结构。
就参量下转换纠缠源而言，这条思想的流变还说明，教材中的一句话常把几十年的争论压平。参量下转换纠缠源从原始提出到本块“六、双场 QKD：无中继距离越过线性界”，中间经历了对象重命名、尺度扩展和测量条件更换；每一步都可能改变分母。就参量下转换纠缠源而言，要保留的是可复算的材料链，不是句式。引用参量下转换纠缠源时还须注明采用哪一版边界；相同数字不等于相同证据。参量下转换纠缠源的边界版本须随引用保存。
经十二、隐形传态实验Classic Foundation 12: Quantum Optics
回看隐形传态实验的提出现场，最重要的不是今天教科书里的简写，而是当时必须排除的替代解释。就隐形传态实验而言，1997年前后的研究把保真度、计数率或信噪比与对应条件并排记录，使同一结论能够在不同尺度上接受复核。
就隐形传态实验而言，这条思想的流变还说明，教材中的一句话常把几十年的争论压平。隐形传态实验从原始提出到本块“甲、光频梳：把光的频率变成可以数的东西”，中间经历了对象重命名、尺度扩展和测量条件更换；每一步都可能改变分母。就隐形传态实验而言，要保留的是可复算的材料链，不是句式。引用隐形传态实验时还须注明采用哪一版边界；相同数字不等于相同证据。引用隐形传态实验时还须注明采用哪一版边界；相同数字不等于相同证据。引用隐形传态实验时还须注明采用哪一版边界；相同数字不等于相同证据。隐形传态实验的边界版本须随引用保存。
经十三、光频梳Classic Foundation 13: Quantum Optics
1999年前后，光频梳面对的旧前提是：只要沿用当时最成功的图像，未能解释的部分终会被更精细计算吸收。就光频梳而言，它反过来先规定对象、变量和允许比较的尺度，再问哪一个观察会让解释失败。就光频梳而言，这个次序把量子光学从事后叙述推向前置约束，也让后来研究者能够辨认哪些结果只是换了一套记号。
本块“辛、光钟越过秒定义的旧边界”提供了光频梳的现代压力测试：旧命题在更大样本或真实运行中是否仍维持排序。就光频梳而言，这个问题不能靠相同术语回答，因为同名对象可能已有不同制备、触发和筛除规则。就光频梳而言，只要损耗、探测效率与相干时间没有共同账本，跨年代比较就停在类比；就光频梳而言，只有把失败对象补齐，并用保真度、计数率或信噪比的同一单位重算，经典才真正成为可以继续使用的工作工具。引用光频梳时还须注明采用哪一版边界；相同数字不等于相同证据。
经十四、线性光学量子计算Classic Foundation 14: Quantum Optics
线性光学量子计算之所以成为经典，不是因为它最早使用某个名词，而是因为它在2001年前后给出了能被同行重复检查的操作。就线性光学量子计算而言，研究者由此可以把对象的存在、读数的形成和解释的外推分开处理；就线性光学量子计算而言，原来隐藏在背景里的损耗、探测效率与相干时间第一次进入同一份证据账。
本块“七、电信波段量子存储节点：网络终于有了等待能力”提供了线性光学量子计算的现代压力测试：旧命题在更大样本或真实运行中是否仍维持排序。就线性光学量子计算而言，这个问题不能靠相同术语回答，因为同名对象可能已有不同制备、触发和筛除规则。就线性光学量子计算而言，只要损耗、探测效率与相干时间没有共同账本，跨年代比较就停在类比；引用线性光学量子计算时还须注明采用哪一版边界；线性光学量子计算的边界版本须随引用保存。
经十五、量子中继Classic Foundation 15: Quantum Optics
在2001年前后的材料中，量子中继把一个宽泛问题压成了有限判断：先固定哪些对象可比，再决定什么读数算支持。就量子中继而言，它没有消除量子光学中的不确定性，却使不确定性有了位置——来自样本、装置、近似还是边界，不再混写。就量子中继而言，经典的含义正在这里：后来工作可以推翻数值，却仍沿用问题的结构。
本块“乙、单量子体系的操控被做成常规”提供了量子中继的现代压力测试：旧命题在更大样本或真实运行中是否仍维持排序。就量子中继而言，这个问题不能靠相同术语回答，因为同名对象可能已有不同制备、触发和筛除规则。就量子中继而言，只要损耗、探测效率与相干时间没有共同账本，跨年代比较就停在类比；引用量子中继时还须注明采用哪一版边界；相同数字不等于相同证据。引用量子中继时还须注明采用哪一版边界；相同数字不等于相同证据。量子中继的边界版本须随引用保存。
经十六、囚禁离子量子计算Classic Foundation 16: Quantum Optics
回看囚禁离子量子计算的提出现场，最重要的不是今天教科书里的简写，而是当时必须排除的替代解释。就囚禁离子量子计算而言，1995年前后的研究把保真度、计数率或信噪比与对应条件并排记录，使同一结论能够在不同尺度上接受复核。
本块“一、频率依赖压缩：量子噪声进入观测预算”提供了囚禁离子量子计算的现代压力测试：旧命题在更大样本或真实运行中是否仍维持排序。就囚禁离子量子计算而言，这个问题不能靠相同术语回答，因为同名对象可能已有不同制备、触发和筛除规则。就囚禁离子量子计算而言，只要损耗、探测效率与相干时间没有共同账本，跨年代比较就停在类比；引用囚禁离子量子计算时还须注明采用哪一版边界；相同数字不等于相同证据。引用囚禁离子量子计算时还须注明采用哪一版边界；相同数字不等于相同证据。
经十七、薛定谔猫退相干Classic Foundation 17: Quantum Optics
1996年前后，薛定谔猫退相干面对的旧前提是：只要沿用当时最成功的图像，未能解释的部分终会被更精细计算吸收。就薛定谔猫退相干而言，它反过来先规定对象、变量和允许比较的尺度，再问哪一个观察会让解释失败。就薛定谔猫退相干而言，这个次序把量子光学从事后叙述推向前置约束，也让后来研究者能够辨认哪些结果只是换了一套记号。
今天再用薛定谔猫退相干，必须把原始边界一起搬来。就薛定谔猫退相干而言，它在本块“八、分布式量子计算：远程光链第一次执行联合门”里继续活着，是因为现代条目仍要回答同一类可撤回问题；就薛定谔猫退相干而言，不同之处在于数据量、时间窗和运行条件已经改变。就薛定谔猫退相干而言，若只继承结论而不继承失败条件，经典会从方法变成权威。引用薛定谔猫退相干时还须注明采用哪一版边界；
经十八、超辐射Classic Foundation 18: Quantum Optics
超辐射之所以成为经典，不是因为它最早使用某个名词，而是因为它在1954年前后给出了能被同行重复检查的操作。就超辐射而言，研究者由此可以把对象的存在、读数的形成和解释的外推分开处理；就超辐射而言，原来隐藏在背景里的损耗、探测效率与相干时间第一次进入同一份证据账。就超辐射而言，此后即便具体模型更新，这种分账方式仍被保留。
今天再用超辐射，必须把原始边界一起搬来。就超辐射而言，它在本块“丙、贝尔实验逐个堵漏洞的前奏”里继续活着，是因为现代条目仍要回答同一类可撤回问题；就超辐射而言，不同之处在于数据量、时间窗和运行条件已经改变。就超辐射而言，若只继承结论而不继承失败条件，经典会从方法变成权威。就超辐射而言，反向检验应把锁定失败、暗计数与未 herald 事件补回分母，并观察保真度、计数率或信噪比是否反号；引用超辐射时还须注明采用哪一版边界；
经十九、单离子囚禁光谱Classic Foundation 19: Quantum Optics
在1975年前后的材料中，单离子囚禁光谱把一个宽泛问题压成了有限判断：先固定哪些对象可比，再决定什么读数算支持。就单离子囚禁光谱而言，它没有消除量子光学中的不确定性，却使不确定性有了位置——来自样本、装置、近似还是边界，不再混写。就单离子囚禁光谱而言，经典的含义正在这里：后来工作可以推翻数值，却仍沿用问题的结构。
今天再用单离子囚禁光谱，必须把原始边界一起搬来。就单离子囚禁光谱而言，它在本块“二、主张：量子网络的瓶颈是端到端纠缠率而非单链路保真度”里继续活着，是因为现代条目仍要回答同一类可撤回问题；就单离子囚禁光谱而言，不同之处在于数据量、时间窗和运行条件已经改变。就单离子囚禁光谱而言，若只继承结论而不继承失败条件，经典会从方法变成权威。单离子囚禁光谱的边界版本须随引用保存。
经二十、Allen and Eberly 教科书化体系Classic Foundation 20: Quantum Optics
回看Allen and Eberly 教科书化体系的提出现场，最重要的不是今天教科书里的简写，而是当时必须排除的替代解释。就Allen and Eberly 教科书化体系而言，1975年前后的研究把保真度、计数率或信噪比与对应条件并排记录，使同一结论能够在不同尺度上接受复核。
今天再用Allen and Eberly 教科书化体系，必须把原始边界一起搬来。就Allen and Eberly 教科书化体系而言，它在本块“九、光量子优势实验：采样速度与可验证性分开结算”里继续活着，是因为现代条目仍要回答同一类可撤回问题；就Allen and Eberly 教科书化体系而言，不同之处在于数据量、时间窗和运行条件已经改变。就Allen and Eberly 教科书化体系而言，若只继承结论而不继承失败条件，经典会从方法变成权威。引用Allen and Eberly 教科书化体系时还须注明采用哪一版边界；相同数字不等于相同证据。引用Allen and Eberly 教科书化体系时还须注明采用哪一版边界；相同数字不等于相同证据。Allen and Eberly 教科书化体系的边界版本须随引用保存。
◎ 这一层怎么用
把经典与其点名的现代条目对读：前者说明旧问题怎样成立，后者说明它在新装置、新样本或工作态中哪里反号。年份只规定入选起点，不给经典结论免检；2006 年后的材料只进入流变与核验。
迁移时依次对齐对象、分母与单位。若两层只共享术语而不共享失败记录，就停在异名提示；量纲栏保留“∶”，供旧读数与现代工作态逐项换算。
◎ 经典层资料核验
- Hanbury Brown–Twiss 1956 强度干涉. 经典层候选来源；首次成文年份 1956。
- Glauber 1963 光子相干态与关联. 经典层候选来源；首次成文年份 1963。
- Jaynes–Cummings 1963 二能级—单模模型. 经典层候选来源；首次成文年份 1963。
- Mollow 1969 共振荧光三重态. 经典层候选来源；首次成文年份 1969。
- Kimble–Dagenais–Mandel 1977 光子反聚束. 经典层候选来源；首次成文年份 1977。
- Caves 1981 量子噪声与压缩. 经典层候选来源；首次成文年份 1981。
- Aspect 等 1982 Bell 不等式检验. 经典层候选来源；首次成文年份 1982。
- Bennett–Brassard 1984 BB84. 经典层候选来源；首次成文年份 1984。
- Slusher 等 1985 压缩态实现. 经典层候选来源；首次成文年份 1985。
- Chu、Cohen-Tannoudji、Phillips 1985–95 冷原子. 经典层候选来源；首次成文年份 1985。
- Kwiat 等 1995 参量下转换纠缠源. 经典层候选来源；首次成文年份 1995。
- Bouwmeester 等 1997 隐形传态实验. 经典层候选来源；首次成文年份 1997。
- Hall–Hänsch 1999–2000 光频梳. 经典层候选来源；首次成文年份 1999。
- Knill–Laflamme–Milburn 2001 线性光学量子计算. 经典层候选来源；首次成文年份 2001。
- Duan–Lukin–Cirac–Zoller 2001 量子中继. 经典层候选来源；首次成文年份 2001。
- Cirac–Zoller 1995 囚禁离子量子计算. 经典层候选来源；首次成文年份 1995。
- Brune 等 1996 薛定谔猫退相干. 经典层候选来源；首次成文年份 1996。
- Dicke 1954 超辐射. 经典层候选来源；首次成文年份 1954。
- Dehmelt 1975 单离子囚禁光谱. 经典层候选来源；首次成文年份 1975。
- 1975 Allen and Eberly 教科书化体系. 经典层候选来源；首次成文年份 1975。
- Allen and Eberly. Optical Resonance and Two-Level Atoms. 1975. 专著。
- Cohen-Tannoudji, Dupont-Roc and Grynberg. Atom-Photon Interactions. 1992. 专著。
- Walls and Milburn. Quantum Optics. 1994. 专著。
- Mandel and Wolf. Optical Coherence and Quantum Optics. 1995. 专著。
- Scully and Zubairy. Quantum Optics. 1997. 专著。
- Gerry and Knight. Introductory Quantum Optics. 2005. 专著。
- Haroche and Raimond. Exploring the Quantum. 2006. 专著。
- Meystre and Sargent. Elements of Quantum Optics. 1991. 专著。
- Loudon. The Quantum Theory of Light. 1973. 专著。
- Yamamoto and Imamoglu. Mesoscopic Quantum Optics. 1999. 专著。